2336 0 obj
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1 2, 2 2. a a. stream ベクトルの向き：負から正電荷、大きさ：間隔. h��W{o"7���DUd{�\��@!�%���c���h�HG��ҏZn��`�����"4�=;/��<6��a�'�="�(���(�� �$b�������:�m�2� ���'�vE9�*F'� �i��
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電気双極子が「遠くに」作る電場E. endobj %PDF-1.5
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1.電気双極子モーメント よく演習なんかで出てくるように、座標原点におかれた電気双極子\(\b{p}\)は、十分遠方でみると、 \[\phi(\b{r})=\frac{\b{p}\cdot\b{r}}{4\pi\epsilon_0 r^3}\] という静電ポテンシャル … endstream どれくらい遠く？ 遷移双極子モーメントとは、ある始めの状態から終わりの状態に変化する時におこる電気双極子モーメントのことです。, ですので、遷移モーメントを理解するためには電気双極子モーメントを理解しておかなければなりません。, というとわかりづらいですが、非常に近いながらも完全には同じ場所には来ないという意味です。, このときのdはベクトル量になり、大きさは二つの電荷の距離で向きは負の電荷→正の電荷の向きになります。, 例えば水素原子をみてみましょう。水素原子核のなかには陽子があります。そして原子核のまわりに電子があります。, これら陽子と電子は同じ大きさの電荷で符号が逆ですので、双極子とみることができます。, 遠くからみると電気は打ち消し合っていますが、近くで(よりミクロに)みてみると局所的な電気の偏りがあります。, つまり原子や分子というものは、電気的に中性であっても局所的には電気の偏りがあります。, 遷移(双極子)モーメントはさきほど言ったように状態変化のときに起こる電気双極子モーメントです。, $$ C, (@@@)ÌæPÌÉÀW\¦ÍCrrer@æèC, ÉÀW\¦ÌdCoÉqÌìédêCEErerEÆ{eÆ{EÓeÓ. と与えられる．この形から明らかなように，ϕ0 は点電荷q，ϕ1 は双極子モーメントp， ϕ2 は四極子モーメントqij，ϕ3 は八極子モーメントoijk がつくるポテンシャルになって いることが分かる．これらの多極子モーメントは系の対称性により多くの成分が零にな h��V�j�J���τ���B���Ĵv��6��C�U[`KFR�. %PDF-1.5
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2.1.c 電場で誘起される2 個の古典的な双極子の相互作用 （双極子間のキャッチボール） 20 2.1.d 双極子相互作用をもつ系の基準振動モード 24 2.1.e 極めて多数の双極子が直線上に等間隔に分布するとき 24 2.1.f 規則性が失われているとき 25 rr −= = 原点 − q. q >0. 10 0 obj >���
電気双極子： electric dipole 電気双極子モーメント： electric dipole moment 電気双極子：正負電荷対. %%EOF
双極モーメントについて学びましょう。2つのタイプがあります。電荷が作る電気双極子モーメントと磁場がつくる磁気双極子モーメントです。ここでは、電荷がつくるスカラーポテンシャルに注目して双極モーメントの基礎を学んでいく。 電気双極子を数学的に表現していく、勝手な向きの極座標も登場 P x z P r q E q 5 / 9. 8 0 obj 1581 0 obj
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endobj
<> �%�xi`Ii��ɮf�z&�;��z����D�(@gF@g74#�R� 点電荷位置. '�(��D���-%N,ѾƉJ�-�L���q3�pnPQ
E�ԕDUK�$�^�ul�0��؞&u��x�>��d&�z~՛��4Jw��)�G�4�]5g��^6�e��τ�ނNs;ŅU>m�ڃ0E�-�V����"%FY�3�.�,���Hډ���]�}����k05q:�*Z���7����s����}����7n�O���L0Z��Z��_d=��>>��y��}�$/�8]D���G'0H�0�.�C����c��`%c���h�\ϗ!at�����h:�mB'��I�M'�9ߣ��%ӊ"�c�v[0�[�g q�굇q���Z䟶GPl���3C*
^��(������;���}5��D� 2 b_)�)�aXv���2t/$�c�`�LKA>K��{HQ��;y֞�E�:H��Ir���*1� x��VMo�0��W� �J����� 1 2, 2 2 a a 点電荷位置.
%PDF-1.5 endstream
endobj
1585 0 obj
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endobj stream \boldsymbol{\mu}_{\mathrm{21}}=\int \psi_{\mathrm{2}}^{*} \hat{\boldsymbol{\mu}} \psi_{\mathrm{1}} \mathrm{d} \tau 2319 0 obj
<>/Filter/FlateDecode/ID[<48CA187F908CF9488FD2AE496329628E>]/Index[2305 32]/Info 2304 0 R/Length 87/Prev 467551/Root 2306 0 R/Size 2337/Type/XRef/W[1 3 1]>>stream
1605 0 obj
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\(+q\)の電荷と\(-q\)の電荷が距離\(l\)だけ（無限小）離れてペアで存在している場合を考える。, 点\(\biggl(\displaystyle\frac{l}{2},0\biggr)\)に電荷\(+q\)、考える点までの距離\(r_{1}\), 点\(\biggl(-\displaystyle\frac{l}{2},0\biggr)\)に電荷\(-q\)、考える点までの距離\(r_{2}\), 電気双極子 \(\cdots\) 大きさの等しい正負の電荷が無限小間隔で対となっている状態, 電気双極子モーメント \(\cdots\) \(\boldsymbol{p}=q\boldsymbol{l}\) のことを指す。（\(-q\)から\(+q\)へのベクトルが\(\boldsymbol{l}\)）, \(U=\displaystyle\frac{1}{4\pi\epsilon_{0}} \cdot\displaystyle\frac{q}{r_{1}}-\displaystyle\frac{1}{4\pi\epsilon_{0}} \cdot\displaystyle\frac{q}{r_{2}}\), \(=\displaystyle\frac{q}{4\pi\epsilon_{0}} \biggl(\displaystyle\frac{1}{\sqrt{r^2+(\frac{l}{2})^2-rl\cos\theta}}-\displaystyle\frac{1}{\sqrt{r^2+(\frac{l}{2})^2+rl\cos\theta}}\biggr)\), \(=\displaystyle\frac{q}{4\pi\epsilon_{0}r}\biggl[\biggl(1+\displaystyle\frac{l^2}{4r^2}-\displaystyle\frac{l}{r}\cos\theta\biggr)^{-\frac{1}{2}}-\biggl(1+\displaystyle\frac{l^2}{4r^2}+\displaystyle\frac{l}{r}\cos\theta\biggr)^{-\frac{1}{2}}\biggr]\), \(\simeq \displaystyle\frac{q}{4\pi\epsilon_{0}r}\biggl[1-\displaystyle\frac{1}{2}\biggl(\displaystyle\frac{l^2}{4r^2}-\displaystyle\frac{l}{r}\cos\theta\biggr)-1+\displaystyle\frac{1}{2}\biggl(\displaystyle\frac{l^2}{4r^2}+\displaystyle\frac{l}{r}\cos\theta\biggr)\biggr]\), ※双極子間の距離は小さく、観測者からは微小とみなせるので\(l<
22 7 むずい Mp3 13, シュタインズゲート 考察 ゼロ 32, 寝坊 謝罪 メール 14, スパロボ 天 獄篇 最強 機体 33, Tfas 海賊版 ダウンロード 7, トゲキッス レイド 場所 4, リクシル シンク 傷 5, 剣盾 穴掘り 自動 11, ハローキティ ポップコーン 場所 6,
